Formiranje i evolucija co2 lanaca specifičnih za orijentaciju na nepolarnim površinama (10͞10) | znanstvena izvješća

Formiranje i evolucija co2 lanaca specifičnih za orijentaciju na nepolarnim površinama (10͞10) | znanstvena izvješća

Anonim

teme

  • Kemijska fizika
  • Fizička kemija

Sažetak

Razjašnjenje temeljnog procesa adsorpcije i difuzije CO 2 na monokristalnim površinama ZnO presudno je za razumijevanje aktivacije i transformacije CO 2 preko katalizatora na bazi ZnO. Korištenjem ultraviše vakuum-Fourierove transformacijske infracrvene spektroskopije (UHV-FTIRS) opazili smo fine strukture CO 2 vibracijskih pojasa na ZnO (10

Image

0) površine, koje su kombinacija različitih vibracijskih frekvencija, potiču od CO 2 monomera, dimera, trimera i dužih polimernih lanaca duž [0001] smjera prema proračunima teorije funkcionalne gustoće. Takav način adsorpcije novog lanca rezultat je relativno velike atraktivne interakcije između CO2 i Zn3c atoma u smjeru [0001]. Daljnji eksperimenti pokazuju da se kratki lanci s malim pokrivanjem razvijaju u duge lance kroz zrenje Ostwalda sa žarenjem. Pri većem prekrivanju CO 2 (0, 7 ML), uzgojena lokalna (2 × 1) faza lanaca prvo se razvija u nestabilnu lokalnu (1 × 1) fazu ispod 150 K, a zatim u stabilno dobro definiranu (2 × 1) faza iznad 150 K.

Uvod

Aktivacija i transformacija CO 2 su ključni koraci u iskorištavanju CO 2, poput zaštite okoliša i polja obnovljivih izvora energije. Poznati primjer korištenja CO 2 je sinteza metanola preko Cu / ZnO / Al203 katalizatora singama (CO / CO 2 / H2) industrijski 1, 2, 3, 4 . U trosmjernom katalizatoru, ZnO igra glavnu ulogu u aktivaciji i stabilizaciji CO 2, kako bi se razjasnio temeljni mehanizam aktivacije CO 2 na molekularnoj razini, studije na dobro definiranim monokristalnim površinama ZnO pod pretjeranim vakuumom (UHV) ) uvjeti su bitni 5 . Nepolarni mješovito-završeni ZnO (10

Image

0) površina je energetski najpovoljnija površina i dominira na izloženim površinama čestica ZnO u primjenama 3, 7 . Stoga, ispitivanje adsorpcije CO i aktivacijsko ponašanje na ZnO (10

Image

0) površine su tipične i pomažu u razumijevanju ZnO-katalizirane CO 2 kemije.

ZnO miješanog terminala (10

Image

0) površina se sastoji od redova ZnO "dimera" odvojenih rovovima duž [1

Image

10] smjer. ZnO "dimer" sastoji se od jednog trostruko koordiniranog površinskog kationa Zn (Zn 3c ) i susjednog površinskog aniona (O 3c ), koji ide uz kristalografski smjer 8, 91 . Rana studija finih apsorpcija rendgenskih zraka (NEXAFS) sugerirala je adekvatnu adsorpcijsku konfiguraciju CO 2 na ZnO (10

Image

0) površine 10 . Kasnije, spektroskopija gubitka energije elektrona visoke rezolucije (HREELS) zajedno s proračunima funkcionalne teorije gustoće (DFT) 5 podržavala je neobičnu tridentatnu karbonatnu konfiguraciju: srednji C-atom povezan na površinski anion O3c i dva krajnja O-atoma Molekula CO 2 povezana na dva površinska kationa Zn 3c duž smjera [0001]. Osim toga, eksperimenti su također primijetili dva naručena karbonatna sloja: usko nabijena (1 × 1) faza odgovara pokrivenosti od 1 ML CO2, a otvorena (2 × 1) faza u 0, 5 ml ML. (Ovdje je 1 ML definiran kao gustoća površinskih kationa Zn 3c na čistoj površini.) U fazi (2 × 1) pronađeno je da mjesta slobodne površine Zn 3c snažnije vežu CO zbog prijenosa naboja, što sugerira potencijalnu važnost takve otvorene faze u višebaznim katalitičkim reakcijama poput sinteze metanola iz sinteze 11, 12 .

Do sada su za CO 2 na ZnO (10) prijavljene samo konfiguracija tridentata karbonata i naručene (2 × 1) i (1 × 1) faze

Image

0) 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11 . Pitamo se kako se početni CO 2 tridentatni karbonati razvijaju u naručeni sloj? Koji je mehanizam evolucije od tridentatnih karbonata do naručenih slojeva? Praćenje molekularne vibracije adsorbiranog CO 2 važan je način pojašnjenja takvog procesa evolucije, budući da je molekularna vibracija vrlo osjetljiva na kemijsku okolinu promjena adsorbiranih molekula. Na primjer, pomoću infracrvene spektroskopije, Heidberg i sur . proučavali su dinamičko spajanje dipola-dipola susjednih molekula CO2 na površinama MgO (100) i NaCl (100) 13, 14, 15, 16 . Slični rezultati prijavljeni su za adsorpciju CO 2 na rutilnim TiO 2 (110) površinama u našem prethodnom radu 17 . Na ZnO (10

Image

0) površinski, pomoću visoke rezolucije infracrvene spektroskopije visoke vakuumske i Fourierove transformacije (UHV-FTIRS), Buchholz i sur . karakterizirali su naručenu fazu (2 × 1) pri visokoj pokrivenosti CO 6, ali nisu primijetili evoluciju od početnih tridentatnih karbonata do naručenih slojeva.

U ovom radu, na temelju izračunavanja UHV-FTIRS i DFT visoke rezolucije, izvijestili smo o finim strukturama u kombinaciji s vibracijskim razinama CO 2 na ZnO (10

Image

0) površine s povećanom pokrivenošću CO2, koje se pripisuju stvaranju [0001] orijentiranih kratkih CO 2 polimernih lanaca koji se sastoje od monomera, dimera, trimera i tako dalje. Uzgojeni lanci s visokom pokrivenošću CO 2 razvijaju se u nestabilnoj lokalnoj (1 × 1) fazi ispod 150 K, a zatim se opuštaju u stabilnu (2 × 1) fazu iznad 150 K.

Rezultati i rasprava

Na slici 1 prikazani su podaci o polariziranoj infracrvenoj refleksnoj spektroskopiji (IRRAS) adsorbiranog CO 2 na ZnO (10

Image

0) površine pri 90 K s upadanjem IR svjetla duž [1

Image

10] smjer. Pri početnoj adsorpciji s dozom 0, 1 L (1 L = 1, 33 × 10 −6 mbar · s) CO 2, jedan vibracijski pojas u 1622 cm -1 najprije se pojavljuje u s polariziranim spektrima (Sl. 1a); u p polariziranim spektrima istodobno se pojavljuju dvije pojase na 1297 i 978 cm −1 (sl. 1b). Ove dramatično snižene frekvencije vibracija adsorbiranog CO 2 u odnosu na frekvenciju plinske faze CO 2 (2349 cm- 1 ) dokazano pokazuju da se CO 2 kemijski adsorbirao na ZnO (10

Image

0) površine. Na temelju principa IR procjene na dielektričnim supstratima 17, 18, vibracijske pojase pri 1622, 1297 i 978 cm- 1 za CO 2 na ZnO (10

Image

0) površine su dodijeljene asimetričnom načinu istezanja (ν as (OCO), unutar ravni), simetričnom načinu istezanja (ν s (OCO), van ravni) i vibraciji rastezanja između atoma ugljika i ispod površinski atom O 3c (ν (CO 3c ), izvan aviona) za tridentatne karbonate. (Pogledajte sliku S1 za detaljne prosudbe smjera vibracija CO 2 kroz polarizirani IRRAS.) Naš zadatak je u skladu s prethodnim izvješćima HREELS-a i FTIR-a 5, 6, 7, 8, 9, 10, 11, 12, 13, 14, 15, 16, 17, 18, 19 .

Image

IRRA spektri CO 2 adsorbirani na ZnO (10

Image

0) površine kao funkcija doziranja CO 2 primjenom ( a ) s-polariziranih i ( b ) p-polariziranih IR zraka. Incident IR svjetla je uzduž [1

Image

10] smjer. Svi su spektri stečeni na 90 K.

Slika pune veličine

Zanimljivo je da smo promatrali fine strukture adsorbirane vibracijske razine CO 2 s povećanjem pokrivenosti CO 2 . Za ν kao vibracije, osim pojasa 1622 cm -1 (slika 1a), pojavljuje se novi pojas na 1582 cm −1, koji se napokon pretvaraju u jedan intenzivni opseg na 1590 cm −1 za zasićeni opseg CO 2 (2 L), Istodobno, za vibracije (slika 1b), osim pojasa od 1297 cm -1, pojavljuju se pojasevi 1313 i 1337 cm -1 i napokon razvijaju do jednog oštrog pojasa od 1340 cm -1 . Raspon ν (CO 3c ) razvija se od 978 cm -1 do 1008 cm -1 postupno. Zbog toga možemo podijeliti fine strukture vibracija tridentata karbonata u četiri različite skupine kao što je prikazano na slici 1: I 1622, 1297, 978 cm -1 ; II 1582, 1313, 978 cm −1 ; III 1582, 1337, 1008 cm -1 ; IV 1590, 1345, 1008 cm –1, što odgovara četiriju konfiguracija tridentatnih karbonata. Jasno je da se frekvencije istih vibracijskih modusa u različitim konfiguracijama CO 2 dobro razlikuju, osim nekoliko vibracijskih modova na 978, 1008 i 1582 cm- 1 .

Da bismo ispitali da li su fine strukture vibracija CO 2 povezane s površinskim oštećenjima, tretirali smo ZnO (10

Image

0) površina u atmosferi atomskog kisika od 2 × 10 −6 mbar pri 750 K i 10 LO 2 pri 90 K, ali ne opažaju se promjene u finim strukturama. Stoga je pripremljeni ZnO (10

Image

0) površina se može smatrati stehiometrijskom površinom s zanemarljivim površinskim oštećenjima. Nedavne studije STM-a također su izvijestile da na očišćenom vakuumski zagrijanom ZnO nisu primijećena očita slobodna radna mjesta za kisik ili su nedostajali cinko-kisik dimeri (10

Image

0) površina 20 . Zapravo, fine strukture molekularnih vibracija već su primijećene na nekim monokristalnim supstratima, poput CO i CO 2 na MgO (100) i NaCl (100), koji su pripisani spajanju dipola-dipola u uređenim molekularnim slojevima 13, 14, 15, 16 umjesto utjecaja površinskih oštećenja.

Da se razjasni interakcija između CO 2 na ZnO (10

Image

0), različite konfiguracije dva karbonata dizajnirane su i provjerene DFT proračunima. Prvo smo izračunali strukturu CO 2 monomera na ZnO (10

Image

0) površina (2 × 4) superćelije s dugom osi duž [0001] smjera. Kao što je prikazano na slici 2a, potvrđena je konfiguracija tridentata, što je u potpunosti u skladu s prethodnim rezultatima izračuna 5 . Potom su izračunate tri različite konfiguracije dviju molekula CO2. Rezultati pokazuju da kada dva CO2 tvore lanac duž smjera, energija vezanja po molekuli je najniža, što odgovara najstabilnijoj konfiguraciji u usporedbi s ostalim raspodjelima dva CO2. Slični rezultati također su izračunati u novijoj literaturi 21 .

Image

( a ) pojedinačna molekula CO2, ( b ) dva dijagonala CO, ( c ) dva susjedna CO2 duž [1

Image

10] smjer i ( d ) dva susjedna CO2 u smjeru [0001]. Energija vezivanja za svaku konfiguraciju dana je u eV po molekuli CO 2, gdje negativna energija znači da je adsorpcija egzotermna. Karte razlike gustoće naboja za ( e ) jednu molekulu CO2 i ( f ) CO 2 lance duž smjera [0001]. Područja nakupljanja i ispadanja elektrona prikazana su plavo i crveno. Ploče ( a - d ) predstavljaju pogled odozgo, a ploče ( e, f ) za bočni prikaz.

Slika pune veličine

Na temelju gornjeg rezultata izračuna, konstruirali smo molekularne lance CO2 različite duljine na ZnO (10

Image

0) površine (6 × 2) superćelije i izračunali su odgovarajuće vibracijske frekvencije. Lanac sadrži, jedan, dva, tri, četiri, pet i beskonačni karbonati niz nizova do kraja u smjeru duge osi. Svi rezultati prikazani su u Tablici 1. Vidimo da izračunatih 1585 cm -1, 1261 cm -1 i 958 cm -1 za monomere odgovaraju eksperimentalnim rezultatima grupe I: 1622 cm -1, 1297 cm - 1 i 978 cm −1 . Tako se pojasevi skupine I dodjeljuju vibracijama karbonatnih monomera. Lako je razumjeti da se većina CO 2 razrijedi pri početnoj adsorpciji na površini kako bi nastali karbonatni monomeri.

Tablica pune veličine

Kao što je prikazano u Tablici 1, ν kao dramatično crveni pomak s 1585 cm -1 monomera na 1546 cm -1 dimera, i lagano se mijenja s 1546 na 1540 cm -1 s povećanjem CO 2 od dimera do pentamera. Dalje produžujući lanac do beskonačnosti, ν se kao blues-pomak vraća na 1563 cm −1 . Suprotno tome, veličina monomera u pentameru monotono raste s 1261 na 1302 cm −1, pa nadalje na 1310 cm −1 za beskonačnu duljinu. Trend evolucije izračunatih rezultata dobro je u skladu s našim eksperimentalnim IR frekvencijama. Zbog toga, fine strukture vibracija CO 2 potječu iz kratkih lanaca CO 2 koji se sastoje od monomera, dimera, trimera i tako dalje pri doziranju CO 2 od 0, 1 L do 1 L. U skladu s tim, u Tablici 1 su snažne vrpce skupine IV izmjerene na zasićene doze CO 2 (2 L) dodjeljuju se beskonačno dugoj lančanoj vibraciji.

Općenito, jednodimenzionalno oblikovanje lanca zahtijeva gubitak simetrije na površini supstrata 22, poput rovova 23, 24 ili koraka 25, 26, na površinama duž određenog smjera, tj. Ograničenje prostora igra glavnu ulogu u stvaranju lanca. Međutim, na ZnO (10

Image

0) površine, lanci CO2 nalaze se duž [0001] smjera, a ne duž smjera površinskog rova ​​[1

Image

10]. Da bismo istražili mehanizam formiranja takvih lanaca CO, izveli smo analizu prenosa naboja CO 2 monomera i CO 2 lanaca na ZnO (10

Image

0) površine prema DFT proračunima. Izračunate karte razlike gustoće punjenja prikazane su na slikama 2e, odnosno f. Formiranje vezivanja očito savija linearni CO2 i inducira preraspodjelu naboja. U pojedinačnom karbonatu, kao što je prikazano na slici 2e, dva O atoma CO 2 dobivaju više elektrona dok C i Zn3c atomi gube više elektrona. Redistribucija naboja inducira dodatnu Coulomb privlačnost između Zn 3c atoma i O atoma CO2. Za karbonatni lanac, kao što je prikazano na slici 2f, dva O atoma vežu se na jedan Zn 3c atom, a inducirana pozitivna električna energija Zn 3c atoma očigledno je poboljšana. Kao rezultat, snažno je pojačana ekstra atraktivna Kulonova interakcija između Zn 3c atoma i O atoma CO 2 . Takva poboljšana interaktivna interakcija čini lančanu konfiguraciju adsorbiranog CO 2 u smjeru [0001] stabilnijom. Uzduž [1

Image

10], nasuprot tome, pojačano elektrostatičko odbijanje između molekula CO 2 uzrokuje poravnavanje CO 2 duž [1

Image

10] smjer manje stabilan.

Da bismo razumjeli fazni razvoj CO 2 privržitelja na ZnO (10

Image

0) proučavana je temperaturna ovisnost CO 2 lanaca za fiksni CO2 omotač. Za nisku pokrivenost CO 2 od 0, 2 ML (što odgovara 0, 2 L), rezultati IRRAS prikazani su na slici 3. Polako žarenje na 230 K, ν kao pojas na 1623 cm -1 postupno pretvara u 1583 cm -1 na slici . 3a. U isto vrijeme, tri bliska vrha (1297, 1313, 1325 cm -1 ) u ν s konačno se pretvaraju u jedan vrh pri 1337 cm -1, a pojas 978 cm -1 u pojas 1008 cm -1, kako je prikazano u Sl. 3b. (Odgovarajući p-polarizirani spektar s infracrvenom svjetlošću koja pada u smjeru [0001] može se vidjeti na slici S2 u SI.) Takve pretvaranja pojasa otkrivaju da su se lančane pretvorbe iz monomera u duge lance dogodile nakon žarenja kroz zrenje Ostwalda. Naša današnja studija pruža učinkovit način za sintetizaciju dugih lanaca CO 2 duž [0001] smjera na ZnO (10

Image

0) površine.

Image

IRRA spektri od 0, 2 ML CO 2 adsorbirani su na ZnO (10

Image

0) površine sa žarenjem korištenjem ( a ) s-polariziranih i ( b ) p-polariziranih IR zraka. Incident IR svjetla je uzduž [1

Image

10] smjer. Svi su spektri stečeni na 90 K.

Slika pune veličine

Za visoku pokrivenost od 0, 7 ML (što odgovara 2 L), rezultati IRRAS sa žarenjem prikazani su na slikama 4a i b. Kao što je spomenuto prije, dodijelili smo 1590 cm −1 i ν kao i 1345 cm −1 ν s dugih lanaca CO 2 na 90 K. Polagano zagrijavanje na 150 K, ν kao pojas na 1590 cm −1 neočekivano pretvara do 1618 cm -1, kao što je prikazano na slici 4a. Dalje zagrijavanjem na 240 K, pojaselo se postupno pomiče natrag do 1590 cm -1 . S druge strane, ν s raspon (1345 cm −1 ) održava konstantnim od 90 K do 150 K. Preko 150 K njegov intenzitet lagano opada slabim crvenim pomakom. (Odgovarajući p polarizirani spektar s infracrvenom svjetlošću koja pada u smjeru [0001] može se vidjeti na slici S3 u SI). Lako je znati da za veliku pokrivenost CO 2 i relativno visoku temperaturu žarenja, promjena dužine jednog dugog lanca neće inducirati tako očite promjene frekvencija CO 2 vibracija. Ali promjena razdvojene udaljenosti duž [1

Image

10] smjer između dva dugačka lanca može inducirati značajne promjene frekvencija vibracija CO 2 na slici 4 uslijed međupredmetne interakcije.

Image

IRRA spektri zasićenog adsorbiranog CO 2 (0, 7 ML) na ZnO (10

Image

0) površine sa žarenjem korištenjem ( a ) s-polariziranih i ( b ) p-polariziranih IR zraka. Incident IR svjetla je uzduž [1

Image

10] smjer. Svi su spektri dobiveni pri 90 K. ( c ) Shematski kinetički model koji je ilustrirao mehanizam evolucije faze tijekom žarenja. Crte cikcaka označavaju različite duljine lanaca CO 2 .

Slika pune veličine

Nakon toga izračunali smo niz dugih lanaca CO 2 s različitim međusobnim razmacima, kao što su izolirani dugi lanac, dva susjedna lanca (koja odgovaraju (1 × 1) faza) s najkraćim razmakom od 0 i dva razmaknuta lanca do (2 × 1) faza) sa 2a 0 . Ovdje 0 predstavlja konstantnu rešetku duž [1

Image

10] smjer ZnO (10

Image

0) površine. Izračunati rezultati prikazani su u tablici 1. Otkrili smo da je izračunato ν u odnosu razmačnih lanaca 1574 cm −1, što je u skladu s eksperimentalnim 1590 cm −1 pri 90 K i 240 K. Izračunato ν s razmaka lanaca je 1303 cm -1, što je u skladu s frekvencijama vibracija od 1345 cm -1 pri 90 K i 240 K. To očigledno ukazuje na to da eksperimentalno promatrane vibracijske pojase u 90 i 240 K pripadaju razmačnim lancima. Slično tome, eksperimentalno promatrane vibracijske frekvencije pri 150 K pripadaju susjednim lancima.

Na Slici 4c dajemo shematsku evolucijsku sliku CO 2 lanaca s povećanjem temperature. S niske temperature od 90 K, s jedne strane, lanci CO 2 različitih duljina nasumično se raspoređuju na površini zbog niske kinetičke energije; s druge strane, većina međuprostornih prostora duž [1

Image

10] jednake su 2a 0 uzrokovane međuprostornim odbijanjem, tvoreći lokalnu (2 × 1) fazu, kao što je prikazano na slici 4c-I. Otpuštanjem do 150 K, difuzija CO 2 pojačana je da bi se izazvalo zrenje Ostwalda između CO 2 lanaca: molekule CO se odvajaju od kratkih lanaca i pričvršćuju se na duge. Konačno, produženi lanci postaju susjedni drugima, tvoreći lokalnu (1 × 1) fazu, kao što je prikazano na slici 4c-II. Međutim, zbog snažne odbojne interakcije između susjednih lanaca, (1 × 1) faza je nestabilno intermedijarno stanje. Daljnjim žarenjem intermedijarnog stanja na 240 K, svi se lanci opuštaju do stabilnije razmaknute strukture, tvoreći dobro definiranu stabilnu (2 × 1) fazu, kao što je prikazano na slici 4c-III.

Zaključak

Zaključno, stvaranje i evolucija CO 2 lanaca na ZnO (10

Image

0) površine su proučavane pomoću UHV-FTIRS i DFT izračunavanja. Promatrali smo fine strukture vibracijskih nivoa CO 2 na ZnO (10

Image

0) površine koje se pripisuju stvaranju CO2 monomera, dimera, trimera i dužih polimernih lanaca duž [0001] smjera. Pri visokoj pokrivenosti CO 2, odrasla lokalna (2 × 1) faza sastavljena od lanaca različitih duljina dalje se razvija u nestabilnu lokalnu (1 × 1) fazu sa žarenjem na 150 K, a zatim se opušta u dobro definiranu staju (2 × 1) faza veća od 150 K. Mehanizmi formiranja i evolucije lanca raspravljani su DFT proračunima i shematskim kinetičkim modelom.

metode

Pokusni detalji

Eksperimenti su izvedeni korištenjem ultra-visokog vakuumskog (UHV) sustava 17 (bazni tlak bolji od 6 × 10 −11 mbar) opremljenog vakuumovim Fourierovim infracrvenim spektrometrom (FTIR) spektrometrom (Bruker, VERTEX 80 v), niske energije elektronski difrakcijski (LEED) / Auger (AES) spektrometar sa pojačanom snagom mikrokanalnih ploča BDL 600IR-MCP. Čisti mješavina koja završava ZnO (10

Image

0) (8 × 8 × 1 mm, MTI) površina je pripremljena ponovljenim ciklusima Ar + raspršivanja i žarenja pri 800 K u UHV uvjetima sve dok AES nije utvrdio nečistoće i nisu dobiveni jasni (1 × 1) LEED obrasci. Zatim, čisti ZnO (10

Image

0) oksidirao je u atmosferi kisika (5 × 10 -7 mbar) na 750 K tijekom 20 minuta. IR mjerenja provedena su korištenjem infracrvene refleksne spektroskopije (IRRAS) s fiksnim upadnim kutom od 80 °. Zabilježeni podaci, tj. Apsorbancija je definirana kao A = log 10 ( R 0 / R ), pri čemu su R 0 i R reflektirani signali s golih i s adsorbatom pokrivenih površina. Optička putanja evakuirana je kako bi se izbjegla neželjena IR adsorpcija iz vrsta plinske faze. C02 (99, 99%) i O2 (99, 999%) visoke čistoće dozirani su ponovnim punjenjem u eksperimentima.

Računalni detalji

Proračuni prvih principa izvedeni su korištenjem bečkog simulacijskog paketa ab-initio (VASP) 27, 28 s isključenom energijom od 500 eV za osnovni set. Za uzorkovanje Brillouinove zone korištena je točka-točka. Prihvaćena je metoda povećanih valova projektora (PAW) 29 s PBE tipom razmjene i korelacijski potencijali 30 . Za modeliranje ZnO (10

Image

0) površina, optimizirani parametri rešetke rasutog ZnO, a = 3.285 A i c / a = 1.6131, korišteni su za izradu ploča sa šest ZnO slojeva. Dvije ćelije površinske jedinice koje imaju dimenzije 6 × 2 i 2 × 4 duž [0001] i [1

Image

10] upute su korištene za proračun. Atomski položaji gornja tri sloja optimizirani su sve dok sile nisu manje od 0, 03 eV / Å, dok su donji slojevi fiksirani u rasutim položajima. Vakuumski sloj debljine 15 A korišten je za smanjenje interakcije između susjednih ploča. Vibracijske frekvencije izvedene su iz Hessove matrice izračunate metodom konačnih pomaka.

dodatne informacije

Kako citirati ovaj članak : Cao, Y. i sur . Stvaranje i evolucija orijentacijski specifičnih lanaca CO 2 na nepolarnim ZnO (10 ͞ 10) površinama. Sci. Otkrivanje 7, 43442; doi: 10.1038 / srep43442 (2017).

Napomena izdavača: Springer Nature ostaje neutralan s obzirom na tvrdnje o nadležnosti u objavljenim mapama i institucionalnoj pripadnosti.

Dodatna informacija

Word dokumenti

  1. 1.

    Dodatna informacija

komentari

Slanjem komentara slažete se s našim Uvjetima i smjernicama zajednice. Ako ustanovite da je nešto zloupotrebno ili nije u skladu s našim uvjetima ili smjernicama, označite to kao neprimjereno.